对易关系等于()
A.A
B.B
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对易关系等于()
A.A
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对易关系等于()
A.A
B.B
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对易关系等于(F(x)为x的任意函数)()
A.A
B.B
C.C
D.D
一振子处于ψ=c1ψ1+c3ψ3态中,该振子的能量平均值为()
A.A
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D.D
一振子处于ψ=c1ψ1+c3ψ3态中,该振子的能量取值E1,E3的几率分别为()
A.A
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一振子处于ψ=c1ψ1+c3ψ3态中,则该振子能量取值分别为()
A.A
B.B
C.C
D.D
体系处于状态ψ=Ccoskx,体系的动量平均值为()
A.A
B.B
C.C
D.D
A.1,0
B.1/2,1/2
C.1/4,3/4
D.1/3,2/3
体系处于状态ψ=Ccoskx,则体系的动量取值为()
A.A
B.B
C.C
D.D
设体系处于状态,该体系的能量的平均值为()
A.A
B.B
C.C
D.D
最新试题
1921年Ladenburg建立了经典色散理论的强度因子和Einstein()之间的联系,第一次把经典的色散理论和量子的能级跃迁联系起来。
由原子激发态平均寿命估算该激发态能级的宽度时,需要使用Heisenberg()不确定关系。
设谐振子的初态为基态和第一激发态的叠加态:(1)求出归一化常数A;(2)求出谐振子任意时刻的状态;(3)计算在态中能量的期待值。
效仿Einstein的做法,Born把波函数也视为向导场,该场决定了粒子在某一向导路径的(),向导场本身没有能量和动量。
已知W为对角化哈密顿量,o为任意物理量的算符,则能量表象的矩阵元(oW-Wo)nm为()。
由de Broglie关系和()方程也能导出定态Schrödinger方程。
经典仪器测量系统时会()得到系统的某个本征值,同时系统波函数也坍缩到系统相应的这个本征态。
一维谐振子能级的简并度是()。
Schrödinger波动力学的力学量部随时间变化,而量子态随时间变化,由此可知Schrödinger波动力学实质上是()绘景下坐标表象的量子力学。
当α=Ω=0时,写出能量本征值和相应的本征态。