角动量Z分量的归一化本征函数为()
A.A
B.B
C.C
D.D
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二维自由粒子波函数的归一化常数为(归到δ函数)()
A.A
B.B
C.C
D.D
A.1
B.2
C.3
D.4
已知算符,则()
A.A
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是厄密算符,则()
A.A
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D.D
波函数ψ和φ是平方可积函数,则力学量算符为厄密算符的定义是()
A.A
B.B
C.C
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在极坐标系下,氢原子体系在不同方向上找到电子的几率为()
A.A
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在极坐标系下,氢原子体系在不同球壳内找到电子的几率为()
A.A
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线性谐振子的能量本征方程是()
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线性谐振子的第一激发态的波函数为,其位置几率分布最大处为()
A.A
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线性谐振子的能级为()
A.A
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最新试题
一维谐振子基态波函数为,式中,则谐振子在该态时势能的平均值为()。
一维运动的粒子被束缚在0<x<a的范围内,其波函数为,则粒子在0到a/2区域内出现的概率为()。
Bohr互补性原理是哥本哈根解释的两个原理之一,依此原理经典概念描述的相互矛盾的物理现象()出现在同一实验中。
Heisenberg矩阵力学的力学量随时间变化,而量子态不随时间变化,由此可知Heisenberg矩阵力学实质上是()绘景下能量表象的量子力学。
Bohr从定态假说和跃迁假说出发,使用了()原理建立完整的氢原子理论。
Bohm提出了简化版的量子态纠缠态,即两个自旋为()原子的纠缠态。
de Broglie将在自身质心系中的粒子视为简谐振子,把质心系和地面参考系之间的()变换代入简谐振动的运动学方程就得到de Broglie物质波。
设谐振子的初态为基态和第一激发态的叠加态:(1)求出归一化常数A;(2)求出谐振子任意时刻的状态;(3)计算在态中能量的期待值。
已知W为对角化哈密顿量,o为任意物理量的算符,则能量表象的矩阵元(oW-Wo)nm为()。
效仿Einstein的做法,Born把波函数也视为向导场,该场决定了粒子在某一向导路径的(),向导场本身没有能量和动量。