对易关系式等于()
A.A
B.B
C.C
D.D
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你可能感兴趣的试题
A.可取一切实数值
B.只能取不为负的一切实数
C.可取一切实数,但不能等于零
D.只能取不为正的实数
如果力学量算符满足对易关系,则()
A.A
B.B
C.C
D.D
若一算符的逆算符存在,则等于()
A.1
B.0
C.-1
D.2
在一维无限深势阱中运动的质量为μ的粒子,其状态为能量的平均值为()
A.A
B.B
C.C
D.D
在一维无限深势阱中运动的质量为μ的粒子,其状态为能量可测值E1、E3出现的几率分别为()
A.1/4,3/4
B.3/4,1/4
C.1/2,1/2
D.0,1
在一维无限深势阱中运动的质量为μ的粒子,其状态为则在此态中体系能量的可测值为()
A.A
B.B
C.C
D.D
类氢原子体系的能量是量子化的,其能量表达式为()
A.A
B.B
C.C
D.D
电子在库仑场中运动的能量本征方程是()
A.A
B.B
C.C
D.D
算符的对易关系为的测不准关系是()
A.A
B.B
C.C
D.D
已知测不准关系是()
A.A
B.B
C.C
D.D
最新试题
不考虑无微扰项时,氦原子两个电子总的波函数是反对称的,这样两个电子的空间波函数和自旋波函数就出现()种不同的情况。
Bohr互补性原理是哥本哈根解释的两个原理之一,依此原理经典概念描述的相互矛盾的物理现象()出现在同一实验中。
Heisenberg用他的量子化条件研究一维简谐振动,得到一维谐振子的动能和势能之和只是量子数n的函数,这说明处于定态n的谐振子的总能量()。
Einstein对比了短波低能量密度时的黑体辐射和n个原子组成的粒子体系的(),提出了光量子假设。
Schrödinger求解氢原子的定态Schrödinger方程,得到了Bohr能级公式,他认为量子化的本质是微分方程的()问题。
被激发到n=20激发态的氢原子退激时辐射出()种波长的谱线。(不考虑精细结构)
已知W为对角化哈密顿量,o为任意物理量的算符,则能量表象的矩阵元(oW-Wo)nm为()。
利用Schrödinger方程求解Stark效应简并微扰问题,归结为求解()矩阵的本征值。
设谐振子的初态为基态和第一激发态的叠加态:(1)求出归一化常数A;(2)求出谐振子任意时刻的状态;(3)计算在态中能量的期待值。
多世界解释认为人们测量时系统的波函数没有坍缩,但观测的一瞬间宇宙分裂为多个宇宙,不同宇宙中的同一个观察者()进行交流和通信。