波函数则()
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角动量Z分量的归一化本征函数为()
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二维自由粒子波函数的归一化常数为(归到δ函数)()
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已知算符,则()
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是厄密算符,则()
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波函数ψ和φ是平方可积函数,则力学量算符为厄密算符的定义是()
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在极坐标系下,氢原子体系在不同方向上找到电子的几率为()
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在极坐标系下,氢原子体系在不同球壳内找到电子的几率为()
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线性谐振子的能量本征方程是()
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线性谐振子的第一激发态的波函数为,其位置几率分布最大处为()
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最新试题
被激发到n=20激发态的氢原子退激时辐射出()种波长的谱线。(不考虑精细结构)
用分离变量法求解含时Schrödinger方程,解得定态能量为E的波函数的时间项为()。
de Broglie将在自身质心系中的粒子视为简谐振子,把质心系和地面参考系之间的()变换代入简谐振动的运动学方程就得到de Broglie物质波。
一维运动的粒子被束缚在0<x<a的范围内,其波函数为,则粒子在0到a/2区域内出现的概率为()。
Schrödinger波动力学的力学量部随时间变化,而量子态随时间变化,由此可知Schrödinger波动力学实质上是()绘景下坐标表象的量子力学。
Heisenberg矩阵力学的力学量随时间变化,而量子态不随时间变化,由此可知Heisenberg矩阵力学实质上是()绘景下能量表象的量子力学。
应用对应原理,从Einstein的()可以唯像地估算光谱线的强度。
经典仪器测量系统时会()得到系统的某个本征值,同时系统波函数也坍缩到系统相应的这个本征态。
一维谐振子基态波函数为,式中,则谐振子在该态时势能的平均值为()。
Bohr互补性原理是哥本哈根解释的两个原理之一,依此原理经典概念描述的相互矛盾的物理现象()出现在同一实验中。