在一维无限深势阱中运动的质量为μ的粒子,其状态为则在此态中体系能量的可测值为()
A.A
B.B
C.C
D.D
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你可能感兴趣的试题
类氢原子体系的能量是量子化的,其能量表达式为()
A.A
B.B
C.C
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电子在库仑场中运动的能量本征方程是()
A.A
B.B
C.C
D.D
算符的对易关系为的测不准关系是()
A.A
B.B
C.C
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已知测不准关系是()
A.A
B.B
C.C
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算符的对易关系为测不准关系是()
A.A
B.B
C.C
D.D
对易式等于(c为任意常数)()
A.A
B.B
C.C
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对易式等于()
A.A
B.B
C.C
D.D
对易式等于(m,n为任意正整数)()
A.A
B.B
C.C
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对易式等于()
A.A
B.B
C.C
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对易关系等于()
A.A
B.B
C.C
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最新试题
1921年Ladenburg建立了经典色散理论的强度因子和Einstein()之间的联系,第一次把经典的色散理论和量子的能级跃迁联系起来。
哥本哈根解释看来经典因果律涉及到测量时()成立。
光量子的本质是()电磁场。
Schrödinger波动力学的力学量部随时间变化,而量子态随时间变化,由此可知Schrödinger波动力学实质上是()绘景下坐标表象的量子力学。
Bohr从定态假说和跃迁假说出发,使用了()原理建立完整的氢原子理论。
不考虑无微扰项时,氦原子两个电子总的波函数是反对称的,这样两个电子的空间波函数和自旋波函数就出现()种不同的情况。
Bohr互补性原理是哥本哈根解释的两个原理之一,依此原理经典概念描述的相互矛盾的物理现象()出现在同一实验中。
当α≠0,Ω≠0时,写出能量本征值和相应的本征态。
一维谐振子基态波函数为,式中,则谐振子在该态时势能的平均值为()。
利用Schrödinger方程求解Stark效应简并微扰问题,归结为求解()矩阵的本征值。