在一维无限深势阱中运动的质量为μ的粒子,其状态为能量的平均值为()
A.A
B.B
C.C
D.D
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你可能感兴趣的试题
在一维无限深势阱中运动的质量为μ的粒子,其状态为能量可测值E1、E3出现的几率分别为()
A.1/4,3/4
B.3/4,1/4
C.1/2,1/2
D.0,1
在一维无限深势阱中运动的质量为μ的粒子,其状态为则在此态中体系能量的可测值为()
A.A
B.B
C.C
D.D
类氢原子体系的能量是量子化的,其能量表达式为()
A.A
B.B
C.C
D.D
电子在库仑场中运动的能量本征方程是()
A.A
B.B
C.C
D.D
算符的对易关系为的测不准关系是()
A.A
B.B
C.C
D.D
已知测不准关系是()
A.A
B.B
C.C
D.D
算符的对易关系为测不准关系是()
A.A
B.B
C.C
D.D
对易式等于(c为任意常数)()
A.A
B.B
C.C
D.D
对易式等于()
A.A
B.B
C.C
D.D
对易式等于(m,n为任意正整数)()
A.A
B.B
C.C
D.D
最新试题
Heisenberg用他的量子化条件研究一维简谐振动,得到一维谐振子的动能和势能之和只是量子数n的函数,这说明处于定态n的谐振子的总能量()。
一维运动的粒子被束缚在0<x<a的范围内,其波函数为,则粒子在0到a/2区域内出现的概率为()。
利用Schrödinger方程求解Stark效应简并微扰问题,归结为求解()矩阵的本征值。
1921年Ladenburg建立了经典色散理论的强度因子和Einstein()之间的联系,第一次把经典的色散理论和量子的能级跃迁联系起来。
Einstein对比了短波低能量密度时的黑体辐射和n个原子组成的粒子体系的(),提出了光量子假设。
Schrödinger波动力学的力学量部随时间变化,而量子态随时间变化,由此可知Schrödinger波动力学实质上是()绘景下坐标表象的量子力学。
Bohr互补性原理是哥本哈根解释的两个原理之一,依此原理经典概念描述的相互矛盾的物理现象()出现在同一实验中。
经典仪器测量系统时会()得到系统的某个本征值,同时系统波函数也坍缩到系统相应的这个本征态。
哥本哈根解释看来经典因果律涉及到测量时()成立。
粒子的波函数为,则t时刻粒子出现在空间的概率为()。