一平面简谐波沿x轴正向传播,t=T/4时的波形曲线如图所示。若振动以余弦函数表示,且此题各点振动的初相取-π到π之间的值,则()
A.A
B.B
C.C
D.D
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一简谐波沿x轴负方向传播,圆频率为ω,波速为u。设t=T/4时刻的波形如图所示,则该波的表达式为()
A.A
B.B
C.C
D.D
A.其波长为0.5m
B.波速为5ms-1
C.波速为25ms-1
D.频率为2Hz
A.波源不动时,波源的振动周期与波动的周期在数值上是不同的
B.波源振动的速度与波速相同
C.在波传播方向上的任一质点振动相位总是比波源的相位滞后
D.在波传播方向上的任一质点的振动相位总是比波源的相位超前
图中所画的是两个简谐振动的振动曲线,若这两个简谐振动可叠加,则合成的余弦振动的初相为()
A.A
B.B
C.C
D.D
如图所示,一质量为m的滑块,两边分别与劲度系数为k1和k2的轻弹簧联接,两弹簧的另外两端分别固定在墙上。滑块m可在光滑的水平面上滑动,O点为系统平衡位置。现将滑块m向左移动x0,自静止释放,并从释放时开始计时。取坐标如图所示,则其振动方程为()
A.A
B.B
C.C
D.D
E.E
一质点在x轴上作简谐振动,振幅A=4cm,周期T=2s,其平衡位置取作坐标原点。若t=0时刻质点第一次通过x=-2cm处,且向x轴负方向运动,则质点第二次通过x=-2cm处的时刻为()
A.A
B.B
C.C
D.D
已知一质点沿y轴作简谐振动,其振动方程为y=Acos(ωt+3π/4)。与其对应的振动曲线是()
A.A
B.B
C.C
D.D
在一通有电流I的无限长直导线所在平面内,有一半经为r,电阻为R的导线环,环中心距直导线为a,如图所示,且a>>r。当直导线的电流被切断后,沿着导线环流过的电量约为()
A.A
B.B
C.C
D.D
两根无限长平行直导线载有大小相等方向相反的电流I,I以dI/dt的变化率增长,一矩形线圈位于导线平面内(如图),则()
A.线圈中无感应电流。
B.线圈中感应电流为顺时针方向。
C.线圈中感应电流为逆时针方向。
D.线圈中感应电流方向不确定。
在圆柱形空间内有一磁感应强度为B的均匀磁场,如图所示,B的大小以速率dB/dt变化。有一长度为l0的金属棒先后放在磁场的两个不同位置1(ab)和2(a′b′),则金属棒在这两个位置时棒内的感应电动势的大小关系为()
A.A
B.B
C.C
D.D
最新试题
海森伯建立矩阵力学时,他是基于要抛弃()之类的概念的,但是在描述微观现象时,仍然在使用这些概念。
如下图,有一波长为λ的平面简谐波沿Ox轴负方向传播,已知点P处质点的振动方程为,则该波的波函数是();P处质点在()时刻的振动状态与坐标原点O处的质点t1时刻的振动状态相同。
一容器内盛有1mol氢气和1mol氦气,经混合后,温度为127℃,该混合气体分子的平均速率为()
量子力学的发展简史可分为()两个阶段。
1834年,()提出了积分形式的变分原理,积分形式变分原理的建立对力学的发展,无论在近代或现代,无论在理论上或应用上,都具有重要的意义。
匀速圆周运动的切向加速度为零,法向加速度也为零。( )
英国化学家()通过认真地分析,区分出热量和温度是两个不同的概念,并由此提出了比热容的理论。
一质点在Ox轴上的A、B之间作简谐运动。O为平衡位置,质点每秒钟往返三次。若分别以x1和x2为起始位置,箭头表示起始时的运动方向,则它们的振动方程为(1)();(2)()。
洛伦兹变换和伽利略变换的本质差别是,洛伦兹变换是()的具体表述,伽利略变换是()的具体表述。
按照相对论的观点,同时性是(),因此长度的测量也必定是()。