已知算符,则()
A.A
B.B
C.C
D.D
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你可能感兴趣的试题
是厄密算符,则()
A.A
B.B
C.C
D.D
波函数ψ和φ是平方可积函数,则力学量算符为厄密算符的定义是()
A.A
B.B
C.C
D.D
在极坐标系下,氢原子体系在不同方向上找到电子的几率为()
A.A
B.B
C.C
D.D
在极坐标系下,氢原子体系在不同球壳内找到电子的几率为()
A.A
B.B
C.C
D.D
线性谐振子的能量本征方程是()
A.A
B.B
C.C
D.D
线性谐振子的第一激发态的波函数为,其位置几率分布最大处为()
A.A
B.B
C.C
D.D
线性谐振子的能级为()
A.A
B.B
C.C
D.D
A.能量是量子化的,而动量是连续变化的
B.能量和动量都是量子化的
C.能量和动量都是连续变化的
D.能量连续变化而动量是量子化的
在一维无限深势阱中运动的质量为μ的粒子处于第一激发态,其位置几率分布最大处是()
A.x=±a/2
B.x=±a
C.x=0
D.x=±a/4
在一维无限深势阱中运动的质量为μ的粒子处于基态,其位置几率分布最大处是()
A.x=0
B.x=a
C.x=-a
D.x=a2
最新试题
设谐振子的初态为基态和第一激发态的叠加态:(1)求出归一化常数A;(2)求出谐振子任意时刻的状态;(3)计算在态中能量的期待值。
由经典物理的Newton定律和Maxwell电磁理论,原子会不稳定的,电子()坍缩到原子核。
效仿Einstein的做法,Born把波函数也视为向导场,该场决定了粒子在某一向导路径的(),向导场本身没有能量和动量。
Schrödinger波动力学的力学量部随时间变化,而量子态随时间变化,由此可知Schrödinger波动力学实质上是()绘景下坐标表象的量子力学。
1921年Ladenburg建立了经典色散理论的强度因子和Einstein()之间的联系,第一次把经典的色散理论和量子的能级跃迁联系起来。
当α=Ω=0时,写出能量本征值和相应的本征态。
de Broglie将在自身质心系中的粒子视为简谐振子,把质心系和地面参考系之间的()变换代入简谐振动的运动学方程就得到de Broglie物质波。
Bohr从定态假说和跃迁假说出发,使用了()原理建立完整的氢原子理论。
热辐射的峰值波长与辐射体温度之间的关系被维恩位移定律:表示,其中b=2.8978×10-3m·K。求人体热辐射的峰值波长(设体温为37℃)。
被激发到n=20激发态的氢原子退激时辐射出()种波长的谱线。(不考虑精细结构)