体系处于状态ψ=Ccoskx,体系的动量平均值为()
A.A
B.B
C.C
D.D
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A.1,0
B.1/2,1/2
C.1/4,3/4
D.1/3,2/3
体系处于状态ψ=Ccoskx,则体系的动量取值为()
A.A
B.B
C.C
D.D
设体系处于状态,该体系的能量的平均值为()
A.A
B.B
C.C
D.D
设体系处于状态,该体系的角动量Z分量的平均值为()
A.A
B.B
C.C
D.D
设体系处于状态,该体系的角动量Z分量的取值及相应几率分别为()
A.A
B.B
C.C
D.D
设体系处于状态,该体系的角动量的取值及相应几率分别为()
A.A
B.B
C.C
D.D
设体系处于状态,则该体系的能量取值及取值几率分别为()
A.A
B.B
C.C
D.D
对于氢原子体系,其径向几率分布函数为,则其几率分布最大处对应于Bohr原子模型中的圆轨道半径是()
A.a0
B.4a0
C.9a0
D.16a0
A.库仑场特有的
B.中心力场特有的
C.奏力场特有的
D.普遍具有的
A.相邻两能级间距随量子数的增大而增大
B.能级的绝对值随量子数的增大而增大
C.能级随量子数的增大而减小
D.相邻两能级间距随量子数的增大而减小
最新试题
经典仪器测量系统时会()得到系统的某个本征值,同时系统波函数也坍缩到系统相应的这个本征态。
1921年Ladenburg建立了经典色散理论的强度因子和Einstein()之间的联系,第一次把经典的色散理论和量子的能级跃迁联系起来。
de Broglie认为Bohr氢原子的轨道长度应该是电子波长的()倍,由此导出角动量量子化,进而得到氢原子的Bohr能级公式。
Bohm提出了简化版的量子态纠缠态,即两个自旋为()原子的纠缠态。
应用对应原理,从Einstein的()可以唯像地估算光谱线的强度。
被激发到n=20激发态的氢原子退激时辐射出()种波长的谱线。(不考虑精细结构)
效仿Einstein的做法,Born把波函数也视为向导场,该场决定了粒子在某一向导路径的(),向导场本身没有能量和动量。
设电子处于动量为的态,将哈密顿量中的作为微扰,写出能量本征值和本征函数到一级近似。
不考虑无微扰项时,氦原子两个电子总的波函数是反对称的,这样两个电子的空间波函数和自旋波函数就出现()种不同的情况。
热辐射的峰值波长与辐射体温度之间的关系被维恩位移定律:表示,其中b=2.8978×10-3m·K。求人体热辐射的峰值波长(设体温为37℃)。