A.1
B.2
C.3
D.4
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你可能感兴趣的试题
已知算符,则()
A.A
B.B
C.C
D.D
是厄密算符,则()
A.A
B.B
C.C
D.D
波函数ψ和φ是平方可积函数,则力学量算符为厄密算符的定义是()
A.A
B.B
C.C
D.D
在极坐标系下,氢原子体系在不同方向上找到电子的几率为()
A.A
B.B
C.C
D.D
在极坐标系下,氢原子体系在不同球壳内找到电子的几率为()
A.A
B.B
C.C
D.D
线性谐振子的能量本征方程是()
A.A
B.B
C.C
D.D
线性谐振子的第一激发态的波函数为,其位置几率分布最大处为()
A.A
B.B
C.C
D.D
线性谐振子的能级为()
A.A
B.B
C.C
D.D
A.能量是量子化的,而动量是连续变化的
B.能量和动量都是量子化的
C.能量和动量都是连续变化的
D.能量连续变化而动量是量子化的
在一维无限深势阱中运动的质量为μ的粒子处于第一激发态,其位置几率分布最大处是()
A.x=±a/2
B.x=±a
C.x=0
D.x=±a/4
最新试题
当α=Ω=0时,写出能量本征值和相应的本征态。
多世界解释认为人们测量时系统的波函数没有坍缩,但观测的一瞬间宇宙分裂为多个宇宙,不同宇宙中的同一个观察者()进行交流和通信。
不考虑无微扰项时,氦原子两个电子总的波函数是反对称的,这样两个电子的空间波函数和自旋波函数就出现()种不同的情况。
一维运动的粒子被束缚在0<x<a的范围内,其波函数为,则粒子在0到a/2区域内出现的概率为()。
1921年Ladenburg建立了经典色散理论的强度因子和Einstein()之间的联系,第一次把经典的色散理论和量子的能级跃迁联系起来。
热辐射的峰值波长与辐射体温度之间的关系被维恩位移定律:表示,其中b=2.8978×10-3m·K。求人体热辐射的峰值波长(设体温为37℃)。
Bohr从定态假说和跃迁假说出发,使用了()原理建立完整的氢原子理论。
设电子处于动量为的态,将哈密顿量中的作为微扰,写出能量本征值和本征函数到一级近似。
利用Schrödinger方程求解Stark效应简并微扰问题,归结为求解()矩阵的本征值。
已知W为对角化哈密顿量,o为任意物理量的算符,则能量表象的矩阵元(oW-Wo)nm为()。