如果算符
对易，且
，则：（）
A.Ψ一定不是
的本征态；
B.Ψ一定是的本征态；
C.Ψ*一定是的本征态；
D.∣Ψ∣一定是的本征态。
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如果以
表示角动量算符，则对易运算[lx，ly]为：（）
A.
B.
C.
D.
A.粒子在势垒中有确定的轨迹；
B.粒子在势垒中有负的动能；
C.粒子以一定的几率穿过势垒；
D.粒子不能穿过势垒。
A.Ψ* 一定也是该方程的一个解；
B.Ψ* 一定不是该方程的解；
C.Ψ与Ψ*一定等价；
D.无任何结论。
A.偏振光子的一部分通过偏振片；
B.偏振光子先改变偏振方向，再通过偏振片；
C.偏振光子通过偏振片的几率是不可知的；
D.每个光子以一定的几率通过偏振片。
A. Ψ代表微观粒子的几率密度；
B. Ψ归一化后，Ψ*Ψ代表微观粒子出现的几率密度；
C. Ψ一定是实数；
D. Ψ一定不连续。
A.黑体在紫外线部分辐射无限大的能量；
B.黑体在紫外线部分不辐射能量；
C.经典电磁场理论不适用于黑体辐射公式；
D.黑体辐射在紫外线部分才适用于经典电磁场理论。
最新试题
Bohr从定态假说和跃迁假说出发，使用了（）原理建立完整的氢原子理论。
已知W为对角化哈密顿量，o为任意物理量的算符，则能量表象的矩阵元（oW-Wo）nm为（）。
由原子激发态平均寿命估算该激发态能级的宽度时，需要使用Heisenberg（）不确定关系。
de Broglie认为Bohr氢原子的轨道长度应该是电子波长的（）倍，由此导出角动量量子化，进而得到氢原子的Bohr能级公式。
由de Broglie关系和（）方程也能导出定态Schrödinger方程。
设电子处于动量为的态，将哈密顿量中的作为微扰，写出能量本征值和本征函数到一级近似。
Schrödinger波动力学的力学量部随时间变化，而量子态随时间变化，由此可知Schrödinger波动力学实质上是（）绘景下坐标表象的量子力学。
Heisenberg矩阵力学的力学量随时间变化，而量子态不随时间变化，由此可知Heisenberg矩阵力学实质上是（）绘景下能量表象的量子力学。
不考虑无微扰项时，氦原子两个电子总的波函数是反对称的，这样两个电子的空间波函数和自旋波函数就出现（）种不同的情况。
设谐振子的初态为基态和第一激发态的叠加态：（1）求出归一化常数A；（2）求出谐振子任意时刻的状态；（3）计算在态中能量的期待值。