定义算符等于()
A.A
B.B
C.C
D.D
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定义算符等于()
A.A
B.B
C.C
D.D
对易关系式等于()
A.A
B.B
C.C
D.D
A.可取一切实数值
B.只能取不为负的一切实数
C.可取一切实数,但不能等于零
D.只能取不为正的实数
如果力学量算符满足对易关系,则()
A.A
B.B
C.C
D.D
若一算符的逆算符存在,则等于()
A.1
B.0
C.-1
D.2
在一维无限深势阱中运动的质量为μ的粒子,其状态为能量的平均值为()
A.A
B.B
C.C
D.D
在一维无限深势阱中运动的质量为μ的粒子,其状态为能量可测值E1、E3出现的几率分别为()
A.1/4,3/4
B.3/4,1/4
C.1/2,1/2
D.0,1
在一维无限深势阱中运动的质量为μ的粒子,其状态为则在此态中体系能量的可测值为()
A.A
B.B
C.C
D.D
类氢原子体系的能量是量子化的,其能量表达式为()
A.A
B.B
C.C
D.D
电子在库仑场中运动的能量本征方程是()
A.A
B.B
C.C
D.D
最新试题
应用对应原理,从Einstein的()可以唯像地估算光谱线的强度。
被激发到n=20激发态的氢原子退激时辐射出()种波长的谱线。(不考虑精细结构)
哥本哈根解释看来经典因果律涉及到测量时()成立。
1921年Ladenburg建立了经典色散理论的强度因子和Einstein()之间的联系,第一次把经典的色散理论和量子的能级跃迁联系起来。
效仿Einstein的做法,Born把波函数也视为向导场,该场决定了粒子在某一向导路径的(),向导场本身没有能量和动量。
Bohm提出了简化版的量子态纠缠态,即两个自旋为()原子的纠缠态。
当α≠0,Ω≠0时,写出能量本征值和相应的本征态。
当α=Ω=0时,写出能量本征值和相应的本征态。
不考虑无微扰项时,氦原子两个电子总的波函数是反对称的,这样两个电子的空间波函数和自旋波函数就出现()种不同的情况。
多世界解释认为人们测量时系统的波函数没有坍缩,但观测的一瞬间宇宙分裂为多个宇宙,不同宇宙中的同一个观察者()进行交流和通信。