在极坐标系下，氢原子体系在不同球壳内找到电子的几率为（）
A.A
B.B
C.C
D.D
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线性谐振子的能量本征方程是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
线性谐振子的第一激发态的波函数为
，其位置几率分布最大处为（）
A.A
B.B
C.C
D.D
线性谐振子的能级为（）
A.A
B.B
C.C
D.D
A.能量是量子化的，而动量是连续变化的
B.能量和动量都是量子化的
C.能量和动量都是连续变化的
D.能量连续变化而动量是量子化的
在一维无限深势阱
中运动的质量为μ的粒子处于第一激发态，其位置几率分布最大处是（）
A.x=±a/2
B.x=±a
C.x=0
D.x=±a/4
在一维无限深势阱
中运动的质量为μ的粒子处于基态，其位置几率分布最大处是（）
A.x=0
B.x=a
C.x=-a
D.x=a2
在一维无限深势阱
中运动的质量为μ的粒子的能级为（）
A.A
B.B
C.C
D.D
在一维无限深势阱
中运动的质量为μ的粒子的能级为（）
A.A
B.B
C.C
D.D
在一维无限深势阱
中运动的质量为μ的粒子的能级为（）
A.A
B.B
C.C
D.D
A.几率密度和几率流密度矢量都不随时间变化
B.几率流密度矢量不随时间变化
C.任何力学量的平均值都不随时间变化
D.定态波函数描述的体系一定具有确定的能量
最新试题
Schrödinger求解氢原子的定态Schrödinger方程，得到了Bohr能级公式，他认为量子化的本质是微分方程的（）问题。
设电子处于动量为的态，将哈密顿量中的作为微扰，写出能量本征值和本征函数到一级近似。
由de Broglie关系和（）方程也能导出定态Schrödinger方程。
1921年Ladenburg建立了经典色散理论的强度因子和Einstein（）之间的联系，第一次把经典的色散理论和量子的能级跃迁联系起来。
一维谐振子能级的简并度是（）。
不考虑无微扰项时，氦原子两个电子总的波函数是反对称的，这样两个电子的空间波函数和自旋波函数就出现（）种不同的情况。
热辐射的峰值波长与辐射体温度之间的关系被维恩位移定律：表示，其中b=2.8978×10-3m·K。求人体热辐射的峰值波长（设体温为37℃）。
利用Schrödinger方程求解Stark效应简并微扰问题，归结为求解（）矩阵的本征值。
Einstein对比了短波低能量密度时的黑体辐射和n个原子组成的粒子体系的（），提出了光量子假设。
当α≠0，Ω≠0时，写出能量本征值和相应的本征态。